Ανδρέας Ιωάννου Κασσέτας

47. Ένα σωματίδιο μάζας ηρεμίας m₀ = 10^-25 kg έχει κινητική ενέργεια 9.10^-9 J.

α	η μάζα του σωματιδίου είναι 3m0 .
β	η ταχύτητα του σωματιδίου είναι √3c/2
γ	η ταχύτητα του σωματιδίου είναι √18.10^8 m/s
δ	Είναι αδύνατον ένα σωματίδιο με τόσο μικρή μάζα να έχει τόση κινητική ενέργεια

48.

α	η λύση της εξίσωσης Schrödinger μπορεί να είναι είτε μία μιγαδική συνάρτηση είτε μία πραγματική συνάρτηση
β	ο τελεστής της ορμής είναι iћ∂/∂x
γ	ο τελεστής της ορμής είναι -iћ∂/∂x
δ	o τελεστής της ενέργειας είναι -iћ∂/∂t

49. Σε μία μονοδιάστατη κίνηση

α	για την αβεβαιότητα της ορμής ισχύει (Δp)^2 = ‹p^2› - ‹p›^2
β	για τη μέση τιμή της ορμής ισχύει ‹ p › = ∫ ψ*(iћ∂Ψ/∂x)dx
γ	για την αβεβαιότητα της θέσης ισχύει (Δx)^2 = ‹x›^2 - ‹x^2›
δ	η μέση τιμή ‹ x › της θέσης είναι ίση με ∫x|Ψ(x)|^2dx

50. Δύο σωματίδια Σ₁ και Σ₂ κινούνται με ταχύτητες υ₁= 1,8.10⁸ m/s και υ₂= 2,4.10⁸ m/s. Αν η μάζα ηρεμίας του Σ₁

είναι διπλάσια από τη μάζα ηρεμίας του Σ₂, ο λόγος των ορμών p₁/p₂ είναι ίσος με

α	2/3
β	3/2
γ	9/8
δ	Έναν αριθμό διαφορετικό από τους τρεις προηγούμενους

51. Ένα σωματίδιο έχει ταχύτητα 0,8c , ορμή 3,6.10^-22 Ns και μάζα ηρεμίας

α	9.10^-31kg
β	9.10^-^27kg
γ	1,5.10^-29 kg
δ	Διαφορετική από τις τρεις προηγούμενες

52. Ένα σωματίδιο με μάζα ηρεμίας m₀ έχει ταχύτητα 0,6c . Για να αυξηθεί η ταχύτητά του σε 0,8c πρέπει

να του μεταβιβαστεί ενέργεια

α	m0c^2
β	m0c^2/12
γ	5 m0c^2/12
δ	Διαφορετική από τις τρεις προηγούμενες

53. Η κυματοσυνάρτηση Ψ = e ^{i(kx- ωt)} είναι λύση της εξίσωσης Schrödinger

α	εφόσον το σωματίδιο κινείται ελεύθερα , σε χώρο δηλαδή χωρίς εξωτερικό δυναμικό
β	εφόσον το μάζας m σωματίδιο κινείται ελεύθερα και εφόσον ισχύει ћk^2= 2mω
γ	σε κάθε περίπτωση
δ	ουδέποτε

54. Μία ράβδος με μηδενική αρχική ταχύτητα ως προς ένα σύστημα αναφοράς βρίσκεται στο επίπεδο xoy και σχηματίζει γωνία 45⁰ με τον άξονα x. Όταν κινείται μεταφορικά διατηρούμενη στο επίπεδο xoy με ταχύτητα 0,8 c παράλληλη προς τον άξονα x - φαίνεται να σχηματίζει γωνία φ ως προς άξονα x

α	φ = 45^0
β	εφφ = 5/3
γ	εφφ = 3/5
δ	η φ είναι διαφορετική από τις τρεις προηγούμενες

55. Κατά την τριδιάσταση κίνηση ενός σωματιδίου

α	είναι δυνατόν να μετρήσουμε ταυτόχρονα και τις τρεις συνιστώσες της στροφορμής του
β	είναι δυνατόν να μετρήσουμε ταυτόχρονα τη συνιστώσα x της θέσης και τη συνιστώσα px της ορμής του
γ	είναι αδύνατον να μετρήσουμε ταυτόχρονα τις τρεις συνιστώσες px, py, pz της ορμής του
δ	είναι αδύνατον να μετρήσουμε ταυτόχρονα τις τρεις συνιστώσες x, y, z της θέσης του

56. Κατά την τριδιάσταση κίνηση ενός σωματιδίου

α	το γινόμενο «αβεβαιότητα της ορμής Δpx επί αβεβαιότητα θέσης Δx» είναι αδύνατον να είναι μεγαλύτερο από ½ ћ/2
β	δεν υπάρχει έννοια «αβεβαιότητα χρόνου» διότι για το μέγεθος χρόνος δεν υπάρχει τελεστής
γ	για την αβεβαιότητα της ορμής ισχύει (Δp)^2 = ‹p›^2 - ‹p^2›
δ	δεν υπάρχει έννοια «αβεβαιότητα ενέργειας διότι για το μέγεθος ενέργεια δεν υπάρχει τελεστής

57. Αν η ακτίνα του ατόμου του υδρογόνου στο μοντέλο του Bohr θεωρηθεί 0,5 Ǻ το μήκος κύματος de Broglie ενός ηλεκτρονίου στη θεμελιώδη κατάσταση θα είναι

α	3,14 Ǻ
β	0,5 Ǻ
γ	1 Ǻ
δ	6,28 Ǻ

58. Από τα τέσσερα φωτόνια με τα παρακάτω μήκη κύματος, ένα μόνο μπορεί να προκαλέσει ιονισμό του ατόμου του υδρογόνου

α	80000 Ǻ
β	6000 Ǻ
γ	900 Ǻ
δ	100 cm

59. Σε μια από τις εκτελέσεις του πειράματος Davisson-Germer σε νικέλιο η προνομιούχα γωνία ανάκλασης ήταν 63⁰ .

Αν ημ63⁰ = 0,89 και δεδομένου ότι για το νικέλιο d = 2,15 Ǻ η ενέργεια της ηλεκτρονικής δέσμης ήταν

α	42 eV
β	84 eV
γ	21 eV
δ	56 eV

60. Μια αμαξοστοιχία επιστημονικής φαντασίας κινούμενη με ταχύτητα 0,6 c έχει ιδιομήκος 200 μέτρα και κατευθύνεται σε μια σήραγγα . Ένας παρατηρητής, καθισμένος στο έδαφος και εφοδιασμένος με ειδικό χρονόμετρο, διαπιστώνει ότι το χρονικό διάστημα που βρισκόταν ολόκληρη μέσα στη σήραγγα ήταν 2.10^-6s.Το μήκος της σήραγγας είναι

α	520 m
β	260 m
γ	1040 m
δ	Διαφορετικό από τα τρία προηγούμενα

61. Αν η αμαξοστοιχία του προηγούμενου ερωτήματος έχει μάζα ηρεμίας m₀ .

α	Ένας επιβάτης διαπιστώνει ότι το χρονικό διάστημα μέσα στη σήραγγα ήταν 3. 10^-6s.
β	Ένας επιβάτης διαπιστώνει ότι το χρονικό διάστημα μέσα στη σήραγγα ήταν 2,5. 10^-6s.
γ	η ορμή της αμαξοστοιχίας είναι ίση με 0,6m0c
δ	Κανένα από τα τρία προηγούμενα δεν είναι σωστό

62. To μέτρο της στροφορμής ενός κβαντικού σωματιδίου είναι √6 ћ. Η μέγιστη τιμή της προβολής του σε άξονα z

α	είναι ίση με 2 ћ
β	είναι ίση με 3 ћ
γ	είναι ίση με ћ
δ	είναι ίση με 3ћ/2

63. To μέτρο της στροφορμής ενός κβαντικού σωματιδίου είναι √12 ћ. Στην κατάστασης μέγιστης προβολής του στον άξονα z το διάνυσμα της στροφορμής σχηματίζει μ ε τον άξονα z γωνία θ για την οποία

α	θ = 30^0
β	θ = 60^0
γ	εφθ = √12
δ	κανένα από τα τρία προηγούμενα δεν είναι σωστό

64. Η σύμφωνα με το κβαντομηχανικό μοντέλο τροχιακή στροφορμή του ηλεκτρονίου σε άτομο υδρογόνου, για ηλεκτρόνιο ορισμένης ενέργειας, είναι ίση με μηδέν. Μπορούμε να συμπεράνουμε ότι

α	η ενέργεια του ηλεκτρονίου είναι μηδέν
β	η ενέργεια του ηλεκτρονίου είναι -13,6/4 eV
γ	η ενέργεια του ηλεκτρονίου είναι -13,6
δ	είναι αδύνατον να συμβαίνει οτιδήποτε από τα προηγούμενα

65. Εκτός από τις εννοιολογικές τους διαφορές η θεωρία του Bohr διαφέρει από την κβαντομηχανική θεωρία του ατόμου του υδρογόνου ως προς την πρόβλεψή της

α	το μέγεθος του ατόμου
β	το φάσμα εκπομπής του ατόμου
γ	το έργο ιοντισμού του ατόμου
δ	τη στροφορμή στη θεμελιώδη κατάσταση

66. Η ενέργεια Fermi ενός μετάλλου είναι 5,2 eV . Σε 300 Κ η ενεργειακή στάθμη με τιμή 1% μεγαλύτερη από την ενέργεια Fermi έχει πιθανότητα κατάληψης περίπου

α	12 %
β	1 %
γ	62 %
δ	με καμία από τις παραπάνω τιμές

67. Η ενέργεια Fermi

α	είναι ίση με την ενέργεια της τελευταίας κατειλημμένης στάθμης ενός συστήματος φερμιονίων στο απόλυτο μηδέν
β	είναι ίση με ћ^2/2m . (3π^2n)^3 όπου n ο αριθμός των ελευθέρων ηλεκτρονίων ανά μονάδα όγκου του κρυστάλλου
γ	είναι η ενέργεια που αντιστοιχεί σε στάθμη με πιθανότητα κατάληψης 1/e
δ	είναι ίση με ћ^2/2m . (3π^2n)^2 όπου n ο αριθμός των ελευθέρων ηλεκτρονίων ανά μονάδα όγκου του κρυστάλλου και m η μάζα του ηλεκτρονίου

68. στους ημιαγωγούς

α	Η αύξηση της θερμοκρασίας δεν επηρεάζει την αγωγιμότητα
β	Η αύξηση της θερμοκρασίας συνεπάγεται ελάττωση της αγωγιμότητας
γ	Στην αγωγιμότητα συνεισφέρουν μόνο οι οπές
δ	Ένα μικρό αλλά μη αμελητέο πλήθος ηλεκτρονίων της τελευταίας κατειλημμένης ζώνης σθένους, θα διασχίσει την «απαγορευμένη» περιοχή και βρεθεί στη ζώνη αγωγιμότητας

69 . Στους ημιαγωγούς τύπου p

α	η ενέργεια Fermi υποβιβάζεται
β	τα ενεργειακά επίπεδα του δέκτη είναι πλησιέστερα στη ζώνη σθένους
γ	τα ενεργειακά επίπεδα του δέκτη είναι πλησιέστερα στη ζώνη αγωγιμότητας
δ	οι προσμείξεις είναι από αγώγιμο υλικό

70. Kατά την εκτέλεση ενός πειράματος Davisson-Germer σε νικέλιο ( d = 2,15 Ǻ ) η δέσμη ηλεκτρονίων έχει ενέργεια 66 eV.

Για την προνομιούχα γωνία ανάκλασης φ ισχύει

α	φ ≃ 75^0
β	φ ≃ 45^0
γ	ημφ = 0, 89
δ	μια τιμή διαφορετική από τις τρεις προηγούμενες